New PDF release: Lehrbuch Der Theoretischen Physik: Band II · Klassische

By Siegfried Flügge

ISBN-10: 3642492312

ISBN-13: 9783642492310

ISBN-10: 3642492320

ISBN-13: 9783642492327

Mit dem vorliegenden zweiten Band des Gesamtwerks schließe ich die noch bestehende Lücke in der Darstellung der klassischen Physik. Es bleibt nunmehr nur der fünfte Band, der die Quantentheorie der Felder zum Gegenstand haben soll. Die Prinzipien, auf denen das Gesamtwerk aufgebaut ist, habe ich in den Vorworten der früher erschienenen Bände eingehend dargelegt, so daß es ihrer Wiederholung hier nicht mehr bedarf. Auch im vorliegen­ den Band ist manches Altgewohnte weggelassen und manches andere, das im normalen Lehrbuchstoff nicht oder nur am Rande auftritt, hinzugefügt worden. Die Vorbereitung der Atomphysik ist in der etwas breiteren Ausführung der linearen Kette als Anwendungsbeispiel für die Konstruktion von Normalkoordinaten, in der Darstellung der Poisson­ Klammern, in der Behandlung des schwingenden Tropfens, besonders aber in den Ausführungen des statistischen Kapitels stark in den Vorder­ grund gerückt. Die mathematische Ähnlichkeit von Problemen der Kontinuumsmechanik zu solchen der im dritten Band behandelten elektromagnetischen Erscheinungen ist durch eine große Zahl von Hin­ weisen betont. Sie magazine auch den kleinen Abschnitt über Erdbeben­ wellen rechtfertigen. Die klassische Thermodynamik ist hinter die Statistik gesetzt, weil dies ein besseres physikalisches Verständnis und eine Eingliederung in die Gesamtphysik erlaubt, in der die Thermo­ dynamik sonst leicht als Fremdkörper verbleibt, den guy im Unterricht nur zu gern dem Physikochemiker überläßt. Die für die Kreisprozesse eingeführten Blockdiagramme scheinen mir das Verständnis zu erleich­ tern - jedenfalls habe ich mir selbst vor Jahrzehnten die Vorgänge auf diesem Wege klar gemacht.

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----------------------------------------- Als ich im Jahre 1984 begann, mich fUr Mikrocomputer zu interessieren, batte ich nie gedacht, dass aus diesem pastime einmal ein wesentlicher Bestandteil meines Berufes werden sollte. Heute blicke ich auf spannende Jahre zuruck, in denen ich mit dem IBM-PC und dem Atari Erfahrungen gesammelt habe.

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Fuhrenden Mathematiker des 19. Jahrhunderts und einem der fiihrenden Geister der Friedrich-Wilhelms-Universit't zu Berlin in ihrer Glanzzeit, der zweiten H? lfte des 19. Jahrhunderts. WeierstraB battle additionally ein Kollege von Paul Dubois Reymond, von Helmholtz, von Mommsen und Virchow. Karl WeierstraB ist ein variety unseres Landes Nordrhein-Westfalen.

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§ 1. VORSTELLUNG DES ZAHLENGEBIETES Wir konnen jede ganze Zahl bildlich oder geometrisch darstellen. Nehmen wir zum Beispiel eine Linie von beliebiger Lange an, und auf derselben einen Punkt o. So konnen wir die Zahl eins so darstellen, indem wir eine beliebige konstante Lange auf dieser vom Nullpunkt aus nach rechts auftragen.

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1 - cos wt +w (w' r) ---2-+ w + 2w { - r sm wt + w xr) ~. _ (~ + w 2 { - r cos wt - (w X cos wt ~w~ _ sinwt r) ~w~ sin wt} + w (W'. : ,r) ----al2 + (7) coswt} + w (w . _r) ---aJ2 . Nun gilt im ruhenden Koordinatensystem mr=Sl'; hängt die Kraft nicht von der Geschwindigkeit des Massenpunktes ab, so transformiert sie 1 Band I, S. 22. § 3. Rotierendes Koordinatensystem 31 sich beim Übergang auf das rotierende Koordinatensystem ebenfalls nach GI. (1 a') in ~ sinwt Sl' = Sl' cos wt - - w - (w X Sl') 1 - coswt + --wW (wSl'); 2 - (3') dies ist die tensorielle Schreibweise der spezielleren GI.

L=~+a=~+b. h. Nach der Beziehung w 2 =gjl ist dann also der Abstand der bei den Punkte A und B von Fig. 9. Reversionspendel. A einander gleich der reduzierten Pendellänge l und B mögliche Drehachsen; 5 Schwerpunkt für die Aufhängung des Pendels sowohl in A als in B. Da man mit großer Genauigkeit Schwingungsdauern, also auch w, und den Abstand a b = l zu messen vermag, läßt sich das Reversionspendel zu genauen Messungen von g benutzen!. Umgekehrt kann man, sowie einmal g an einem Ort sauber bestimmt ist, durch Verwendung mehrerer Reversionspendel verschiedener Masse die Gleichheit von träger und schwerer Masse experimentell zeigen, da in den Zähler von GI.

Ebensoviele Gleichungen wie die Zahl der Freiheitsgrade. Wir wollen die Anwendung dieser Methode an ein paar einfachen Beispielen deutlicher machen. Bei der Atwoodschen Fallmaschine (S. 5z2 =0; diese Formel ist physikalisch sogar treffender, da sie nur die wesentliche Aussage der Undehnbarkeit des Fadens, nicht aber wie (2') seine recht unwesentliche Länge 1 enthält. Das d' Alembertsche Prinzip (4') reduziert sich hier wegen GI. (3') sofort auf eine Bewegungsgleichung m1(zl-g) -m2(z2-g) =0; aus der Nebenbedingung müssen wir nun aber noch Z2 = -Zl entnehmen, um so schließlich auf zu kommen, in Einklang mit GI.

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Lehrbuch Der Theoretischen Physik: Band II · Klassische Physik I Mechanik Geordneter und Ungeordneter Bewegungen by Siegfried Flügge


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